Mecánica Cuántica Dispersión de partículas La estructura atómica El cuerpo negro El efecto fotoeléctrico El efecto Compton La cuantización de la energía El espín del electrón Difracción de micro- partículas La ecuación de Schrödinger Escalón de potencial E>E0 Escalón de potencial E<E0 Modelo de núcleo radioactivo Desintegración radioactiva
Pozo de potencial Átomo, molécula... sólido lineal Potencial periódico Defectos puntuales Barreras de potencial El oscilador armónico cuántico Movimiento ondulatorio Ondas estacionarias |
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IntroducciónLa cuantización de la energía es uno de los conceptos más importantes de la Mecánica Cuántica, ya que explica las propiedades de los átomos que constituyen los componentes básicos de la materia. Para calcular los niveles de energía, es necesario resolver una ecuación diferencial de segundo orden, la ecuación de Schrödinger, para la función potencial especificada, que en muchos casos carece de solución analítica sencilla. Por simplicidad, elegiremos como modelos de átomo, primero una caja de potencial y después un pozo de potencial.
Descripción
Consideremos una partícula obligada a moverse en una región entre x=0 y x=a, tal como una molécula de gas en una caja, un electrón libre en un trozo de metal, etc. Si la energía cinética del electrón es pequeña comparada con la altura de la barrera de potencial, el electrón se podrá mover libremente a través del metal pero no podrá escapar de él. Podemos representar estas situaciones físicas, por un potencial rectangular de altura infinita. Tenemos que Ep(x)=0 para 0<x<a, ya que la partícula se mueve libremente en esta región, y fuera de esta región la energía potencial se hace infinita. Entonces, cualquiera que sea el valor de le energía E de la partícula, ésta no puede estar a la izquierda de x=0, ni a la derecha de x=a. La función de onda en dichas regiones debe de ser nula. La ecuación de Schrödinger en la región 0<x<a donde Ep(x)=0 se escribe
Su solución ya se ha proporcionado al estudiar el escalón de potencial.
Las condiciones de contorno requieren que Y(x)=0 en x=0, obtenemos Y (x)=2iAsen(kx)y también, que Y(x)=0 en x=a. Como A no puede ser cero, tenemos entonces, sen(ka)=0 por lo que ka=np donde n es un número entero. La energía de la partícula será
Si E1 es la energía del primer nivel (n=1) la energía de los sucesivos niveles es 4E1, 9E1, 16E1... Concluimos que la partícula no puede tener una energía arbitraria, sino valores concretos, decimos que la energía de la partícula está cuantizada. Las funciones de onda se parecen a los modos de vibración de una cuerda tensa, sujeta por ambos extremos o también denominadas ondas estacionarias. Observaremos, que el modo fundamental no tiene nodos (no corta al eje horizontal). El segundo armónico, tiene un nodo (corta una vez al eje horizontal), el tercero tiene dos nodos, y así sucesivamente. Podemos saber el orden del nivel de energía contando el número de veces que la función de onda corta al eje horizontal.
Actividades
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Caja de potencial
